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移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法

移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法
すでに出てきたMaxwellの枠を使って,表面自由エネルギーを物理的に定義してみましょう。

ボリンジャーバンドの設定と使い方のコツ【株】

ボリンジャーバンド 設定

ボリンジャーバンド 設定

STEP1:チャートを表示させ「インジケーター」から「BB(ボリンジャーバンド)」を選ぶ

STEP2:ボリンジャーバンドの初期設定値を変える

ボリンジャーバンド 設定 期間

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ボリンジャーバンド設定値の推奨期間(短期・中期・長期)

長期トレード(数週間~数か月)

中期トレード:20日・21日・22日

長期トレード:50日・75日・100日

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ボリンジャーバンドとは

ボリンジャーバンドとは、相場のボラティリティを一定期間の価格データから測定、統計学的な視点から価格の変動幅を予測表示したチャートとなります。

ボリンジャーバンド 見本

ボリンジャーバンドはトレンド系指標の代表格ですね。

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ボリンジャーバンドは3σ~-3σに株価が収まる

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・ボリンジャーバンドの±1σ ⇒ 約68.3%

・ボリンジャーバンドの±2σ ⇒ 約95.4%

・ボリンジャーバンドの±3σ ⇒ 約99.7%

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ボリンジャーバンドの使い方は順張り・逆張り両方OK

株価の上昇トレンドであれば+2σ、+3σが近づいてきたら「売り」

つまり、ボリンジャーバンドとは順張りと逆張りのどちらにも使えるテクニカル指標ということになります。

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ボリンジャーバンドの計算式

参考までにボリンジャーバンドの計算式をご紹介します。

ボリンジャーバンド 計算式

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ボリンジャーバンドの考案者ジョン・ボリンジャー

ボリンジャーバンドなどが開発された背景には移動平均線を活用し、株価推移の高値と安値のめどを見極めようという動きがあったとされています。

ジョン・ボリンジャー

ボリンジャーバンドの見方【基本編】

ボリンジャーバンドの見方②:株価がボリンジャーバンドの「下方バンド」に「接近」

ボリンジャーバンドの見方③:株価がボリンジャーバンドの「上方バンド」を「突破」

ボリンジャーバンドの見方④:株価がボリンジャーバンドの「下方バンド」を「突破」

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株価がボリンジャーバンドに接近した時の見方

上方バンドに接近した時

<上昇トレンド時>
上昇トレンド中に株価が上方バンドに接近すると、

・上方バンドを押し上げて株価が上昇する(上昇継続サイン)

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<下降トレンド時>
下降トレンド中に株価が上方バンドに接近すると、

・株価が底入れしてトレンド転換した(買いサイン)

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ボリンジャーバンド オイシックス

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下方バンドに接近した時

<下降トレンド時>
下降トレンド中に株価が下方バンドに接近すると、

・下方バンドを押し下げて株価が下落する(下落継続サイン)

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<上昇トレンド時>
上昇トレンド中に株価が下方バンドに接近すると、

・すでに株価が天井をうち、トレンド転換した(売りサイン)

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ボリンジャーバンド 設定 HIS

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株価がボリンジャーバンドを突破した時の見方

・株価がボリンジャーバンドの下方バンドを突破 (上昇・下降トレンド)

上方バンドを突破した時

<上昇トレンド時>
上昇トレンド中に株価が上方バンドを勢いよく突破すると、

・株価上昇のペースアップ(買い継続・買い増しサイン)

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<下降トレンド時>
下降トレンド中に株価が上方バンドを勢いよく突破すると、

・トレンド転換(新規買いサイン)

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ボリンジャーバンド 設定 cotta

ボリンジャーバンド 設定 ミクシィ

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下方バンドを突破した時

<下降トレンド時>
下降トレンド中に株価が勢いよく下方バンドを突破すると、

・空売りポジションの追加サイン

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<上昇トレンド時>
上昇トレンド中に株価が下方バンドを勢いよく突破すると、

・すでに株価が天井をつけ、トレンド転換した(売りサイン)

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ボリンジャーバンド クリーマ

ボリンジャーバンド エアトリ

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ボリンジャーバンドの見方【上級編】

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ボリンジャーバンド幅の縮小「スクイーズ」

スクイーズ

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ボリンジャーバンド幅の拡大「エクスパンション」

エクスパンション

・価格(株価)が拡大して値幅が広くなる(ボラティリティが高くなる)
・トレンドが発生しやすい
・スクイーズの後に発生しやすい
・エクスパンションが縮小に転じると、トレンド転換が多い

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ボリンジャーバンドに沿って株価推移「バンドウォーク」

・エクスパンションの時に発生する
・強いトレンドになりやすい
・株価の上昇・下落のどちらでも発生する 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法
・スクイーズの後に発生しやすい
・バンドウォーク中にスクイーズが始まるとバンドウォークの終了のサイン

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スクイーズ後、一時逆方向に動く「ヘッドフェイク」

ヘッドフェイク

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・名前のとおり「だまし」である
・ヘッドフェイクにだまされないために、他のインジケーターを組み合わせる
・株価の上昇・下落のどちらでも発生する
・ローソク足1本でも出現する

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ボリンジャーバンドの設定を活かす使い方

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ボリンジャーバンド%Bとは?

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ボリンジャーバンド%B

<BB%Bの見方の前提>
・価格が上方バンドを上回るとBB%Bは1を超える
・価格が下方バンドを下回るとBB%Bはマイナス値となる

<BB%Bの見方>
・BB%Bが1を超えると「買われすぎ」のサイン
・BB%Bがマイナス値になると「売られすぎ」のサイン

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6件のコメントがあります

>スクイーズさん
コメントをありがとうございます。
クロサキも最初はボリンジャーさんを知らなかったです。この方がいるおかげでバンドウォークを使った投資も可能となっています。感謝。

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Rf値とは?計算で求め方や小数点の処理は?

TLCrf値

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TLC black ink

Rf値の計算方法・計算式は?

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Rf値で小数点はどうする?

Rf値の有効数字はどうするか?というと、Rf値の計算では小数点は第二位まで表示します。

0.63 3 の3を四捨五入して0.63です。

Rf値と分子量の関係

ちなみにSDS-PAGEでは網目状のポリアクリルアミドゲルを縫って移動するため分子量が小さいほど陽極側に移動しやすく(Rf値が高くなる)分子量が大きいほど移動しにくく(Rf値が低くなる)なります。

Rf値で純度はわかるの?

  1. 違う化合物
  2. 展開溶媒が異なる・間違い
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トレード初心者

トレード初心者

つまり、 市場参加者と同じ波に乗れない ので勝てないのです。

◯ダウ理論で基本的分析◯

ダウ理論は、 世界中のトレーダーが意識している 最も有名なテクニカル指標です。

パーフェクトオーダーは、 「強いトレンドの発生」を示す移動平均線の形状 です。

ダイバージェンスは「 トレンドの転換 」を示します。

トレード初心者

ただし、 ヒドゥンダイバージェンス といって 「トレンドの継続」 を示す場合も。

ピンバーとは ローソク足の特徴的な形状 のことです。

実体よりヒゲが1:3以上のローソク足の状態が「ピン」に似ていることから ピンバー と呼ばれています。

効果的なラインを引く

チャート上に 有効的なラインを引いて相場を分析 する方法をご紹介していきます。

など、ラインに対してチャートが反応するかどうかを見て 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 トレンドやレンジを判断 していきます。

トレンドラインとは、 トレンドが発生した時に引くライン です。

  • トレンドの方向性
  • トレンドの勢い
  • エントリーポイント
  • トレンドの始まり・終わり

チャート上の「レートはこの辺りで反発するだろう」と予測できる箇所に「 ゾーン 」を作り、 ローソク足がゾーンに入ったところで逆張りエントリー を狙います。

2. 三角関数の 3 つの顔

直角三角形による三角比.png

と一致しているはずです (角度 $\beta$ に $\alpha$ だけ回転させると角度 $\alpha + \beta$ になります)。両者を比べると三角関数の加法定理が導かれたりします:

  • $\cos(\alpha + \beta) = 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 \cos\cos - \sin\sin$
  • $\sin(\alpha + \beta) = \sin\cos + \cos\sin$

という式ですね。これによって角度 $\theta$ だけ回転させる操作が $e^$ と非常にシンプルに表すことができるようになりました。交流回路などを解析したり、フーリエ解析したりするときに、とてもやりやすくなります。

4-4. 三次元の回転

ここまで「角度」や「回転」に関する話をしたのですが、二次元空間を前提とした話になっていました。現実には、

  • 3D 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 ゲームプログラミング
  • 3D コンピュータグラフィックス
  • 航空機や宇宙機の回転や姿勢

5. 波: フーリエ変換

最後に比較的高度な話題になりますが、多くの方にとって三角関数を必須のツールたらしめている「」という見方についてです。三角関数は「波」を表す基本的な道具として、理系のあらゆる分野で広く根付いています。その思想の一端を紹介できればと思います。

いきなり波だと言われても、「直角三角形の比」がどう波とつながるんだと疑問に抱く方も多いかもしれません。しかし試しに $y = \sin$ のグラフを描いてみると「確かに波っぽいな」という気持ちになります。

y=sinx.png

このように、$\sin, \cos, \tan$ を単なる三角比を表すものだという認識を超えて、$f(x) = \sin$ という三角関数を考え始めることで、ものすごく豊かな世界が眼前に広がって行きます。

5-1. 単振動

image.png

バネが左右に振動していますが、この振動は実は三角関数を用いて表すことができます。バネの先端のボールの動きは、時刻 $t$ に対して

5-2. もっと複雑な振動も

複雑なグラフ.png

そして驚くべきことに、$0 \le x \le 2\pi$ の範囲で定義された連続関数 $f(x)$ は、(厳密には、区分的に滑らかで周期 $2\pi$ の周期関数であれば) どんなものであっても、

$$f(x) = c + a_1 \cos 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 + b_1 \sin + a_2 \cos + b_2 \sin + a_3 \cos + b_3 \sin + \dots$$

歴史的には 19 世紀はじめに、フランスの数学者・物理学者フーリエが「熱の拡散を表す拡散方程式」の解を求めようとして生み出したアイディアであるようです。その話は

ありとあらゆる振動・波動現象は、三角関数の重ね合わせとして理解できる

ということになります!!!!!
具体的に上式の $c, a_1, b_1, a_2, b_2, \dots$ を求める方法については、実は意外とすごく簡単で、

  • $\sin$ の係数 $a_n$ を知りたかったら、$f(x)$ に $\sin$ をかけて積分する ($a_n$ 以外の項は消える)
  • $\cos$ の係数 $b_n$ を知りたかったら、$f(移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 x)$ に $\cos$ をかけて積分する (移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 $b_n$ 以外の項は消える)

5-3. フーリエ変換の使い道

フーリエ変換とは、ここではざっくり、関数 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 $f(x)$ に対して上述の $c, a_1, b_1, a_2, b_2, \dots$ を求める操作のことだと思うことにします。そしてフーリエ変換の使い道については、以下の資料たちにとてもよくまとまっているので是非読んでみると面白いです。

これらをまとめると、フーリエ変換の御利益として以下の 3 つが挙げられるでしょう:

  1. 関数にどんな周波数成分が含まれているかが分かる (スペクトル分解)
  2. 微分方程式を解くのに使える (フーリエ自身のモチベーションもこれでした、現代では気象予報のための数値シミュレーションなどに実際に用いられています)
  3. 畳み込み計算に使える (信号処理や制御工学に応用多数、高速な円周率計算などへの応用も)

ここでは 1 番目のスペクトル分解に関するメリットについて簡単に掘り下げてみたいと思います。

5-4. 三角関数の周波数について

フーリエ変換のメリットについて掘り下げる前に、三角関数の周波数についておさらいしてみます。早速ですが、$\sin$, 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 $\sin$, $\sin$ のグラフを上から順に並べてみます:

y=sinx.png
y=sin2x.png
y=sin3x.png

  • 角周波数が $1$ のとき、$x$ が $2\pi$ 変化するごとに $1$ 周する (つまり周期は $2\pi$)
  • 角周波数が $2$ のとき、$x$ が $2\pi$ 変化するごとに $2$ 周する (つまり周期は $\pi$)
  • 角周波数が $3$ のとき、$x$ が $2\pi$ 変化するごとに $3$ 周する (つまり周期は $\frac<2\pi>$)
  • .移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法

$$y = 0.3 + 0.1\sin - 0.7\cos + 0.4\sin - 0.5\cos + 1.4\sin + 0.2\cos 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 + \dots$$

フーリエ変換.png

移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法
振動の種類 周波数のもつ意味
バネ 周波数が大きいほど、より高速に振動
振り子 周波数が大きいほど、より高速に振動
電気回路 周波数が大きいほど、より高速に位相が変化
周波数が大きいほど、より高い音

5-5. スペクトル分析

バネの振動や、建物の振動、地震といった力学的な振動から、電気回路・信号処理といった電気的な振動、音といった空気の振動、はたまた株価のような時系列データまで、世の中には振動としてと扱いたい現象がたくさんあります。画像でさえ、隣り合うセル間の離散的な振動とみなすことで JPEG 圧縮などの豊かな技術が生まれます。

年周視差が計測できないような遠い銀河までの距離を知りたいときは、銀河の遠ざかって行くスピードを求めることで距離を推定するが、そのスピードを求めるために「遠ざかっている物体から出る光の波長は長い方にずれる」という性質 (赤方偏移) が利用できる 4 (「宇宙の大規模構造」を参照)

界面科学の基礎

界面とは,気体/液体,気体/固体,液体/液体,液体/固体,固体/固体など,異なる物質の境界となる面のことです。「気体」のかわりに,「真空」であっても構いません。

このうち,気体/液体の界面,気体/固体の界面は,それぞれ,「液体の表面」,「固体の表面」という言い方のほうが一般的です。

このようなぬれの良否,すなわち,ぬれ性を表現するときに,一般的には,「ぬれがよい(はじきが悪い)」,「ぬれが悪い(はじきがよい)」というような表現が用いられます。

ぬれ性

ぬれ性と接触角

そこで,接触角という量によって,ぬれ性を定量的に表現します。

接触角は,下図に示すような角度 θ で表され,0°から180°までのいずれかの値をとります。下図の点線は,液滴の輪郭曲線と固体表面との交点における,輪郭曲線の接線を表しています。

ぬれ性と接触角

接触角 θ が0°に近いほど,「ぬれがよい」ということになり,一方,接触角が180°に近いほど「ぬれが悪い」ということになります。

親水性と撥水性

固体表面が水にぬれやすい場合,その固体は親水性であるといい,逆に水をはじく場合は撥水性であるといいます。

なお,固体表面が油にぬれやすい場合は親油性,油をはじく場合は撥油性といいます。

ぬれ性と表面張力

ぬれ性,すなわち接触角 θ を支配しているものは液体,固体それぞれの表面張力 γ L , γ S ,及び液体/固体間の界面張力 γ LS のバランスです。

表面張力による液面の盛り上がり

コップの縁すれすれのところまで水を注ぎ,さらにゆっくりと注いでいくと,水面が盛り上がります。この現象が表面張力によるものであることはよく知られています。

この現象を説明するためには,水面を押さえつけようとする重力の作用に抗して,「何らかの別の力」がはたらいていると考えざるを得ません。この何らかの別の力が水の表面に作用している表面張力です。

すでに説明したように,液体の表面とは気体/液体の界面,固体の表面とは気体/固体の界面のことですから,「液体の表面張力」をもう少し正確にいえば,「気体/液体の界面にはたらく界面張力」ということになります。「固体の表面張力」も同様に,「気体/固体の界面にはたらく界面張力」ということになります。

一般に,分子と分子との間には,分子間力とよばれる,分子どうしが互いに引き合う力が作用します。その力の大きさは,分子の種類,分子間の距離,分子の向き(配向)によって決まります。

表面張力と分子間力

いま,液体の表面付近における分子の状態を考えてみましょう(右図)。

表面張力の定義

表面張力の定義

単位長さにはたらく力としての表面張力は,Maxwellの枠といわれる,右図のようなモデルを考えれば理解しやすいでしょう。

この膜の表面には表面張力がはたらき,膜の表面積を小さくしようとします。したがって,膜を広げる,すなわち,仕切り棒を右側に動かすためには,表面張力の作用に抗するための力 F が必要です。膜の幅 L が2倍,3倍,・・・になれば,分子間力に由来して発生する表面張力の作用も2倍,3倍,・・・になると考えられますから,力 F は膜の幅 L に比例することになります。

ただし,膜には表/裏があり,それぞれの表面に表面張力がはたらきます。このことを考慮すると,膜の幅は,表/裏を考慮して,2 L 相当の長さとしておかなければなりません。

つまり,Maxwellの枠で膜を広げるのに必要な力 F は,膜の表/裏を考慮した幅2 L に比例するということになります。このときの比例定数を γ とすれば,次のように表すことができます。

表面自由エネルギー

言い換えると,表面は,バルクよりも過剰なエネルギーをもっているということになります。この過剰なエネルギーのために,表面はバルクよりも不安定になっているのです。この過剰なエネルギーを単位面積あたりの表面の量としてとらえたものが表面自由エネルギーとよばれるものです。

表面自由エネルギーの定義

表面自由エネルギーの定義

すでに出てきたMaxwellの枠を使って,表面自由エネルギーを物理的に定義してみましょう。

Maxwellの枠で,液体膜の表面積を広げるためには,仕切り棒を右側に移動させる必要があります。そのためには右向きの力 F が必要です。なぜなら,液体膜の表面張力が,膜の表面積を小さくしようとするからです。

仕切り棒に力 F を加えつつ,その方向にΔ x の距離だけ移動させたとすれば,この力は仕事をしたことになります。この仕事を W とすれば, W は次式で表されます。

この力 F を表面張力 γ を使って表すと,次式のようになります。

右辺の分母の2 L Δ 移動平均線の仕組みと傾きと位置関係を使った分析法 x は,仕切り棒を引っ張ることにより増加した液体膜の表面積(ただし,表/裏の合計)に相当します。

この式で表される γ を右辺の量に基づいて解釈すれば,「液体膜の表面積を増加させるのに必要な,単位面積あたりの仕事」ということになります。

表面の面積を増加させるためには,バルク分子を移動させて表面に配置しなければなりません。このとき,分子の凝集力(つまり分子間力)に抗して分子を移動させる必要があるので,外部から「仕事」をしなければなりません。この仕事の単位面積あたりの量が γ となります。そして,この γ に相当するエネルギーが単位面積の表面に蓄えられることになります。

さて,液体膜の表面積の増加が,温度一定の条件下で可逆的になされるとすれば,仕事 W は,増加した部分の表面に「エネルギー」としてまるまる蓄えられることになります。このエネルギーは逆に,仕事として,まるまる取り出すことができます。つまり,熱力学的な意味で,「自由に」取り出すことができます。

したがって,温度一定の条件下で,外部からなされた仕事 W によって液体膜の表面に蓄えられたエネルギーは,「自由エネルギー」ということになります。それを単位面積あたりの量としてとらえたものが「表面自由エネルギー」です。

このように,表面自由エネルギーは「表面の単位面積がもつ自由エネルギー」として定義され,「エネルギー/面積」の次元をもちます。単位は,通常mJ/m 2 (ミリジュール毎平方メートル)が用いられ,例えば水の表面自由エネルギーは72.8mJ/m 2 (20℃)です。

表面張力と表面自由エネルギーは,物理量として等価な次元をもつ量であり,同じ単位系で表せば,数値も等しくなります。例えば水の場合,72.8mN/m=72.8mJ/m 2 となります。

ある液体の表面がもつ表面張力をγ(mN/m)とすれば,これはその液体の表面自由エネルギーがγ(mJ/m 2 )であることと同じです。すなわち,この液体の表面は単位面積あたりγという一定のエネルギーをもつので,表面積が小さくなったほうが,「表面全体」のもつ自由エネルギーが小さくなって,安定になるということを意味しています。

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